Re: [閒聊] 複數空間
我想只要做適當的修改
還是可以讓量子力學裡不要出現i
不過這樣子只會製造更多的困擾
例如:薛丁格方程式
∂
i h_bar ---- Ψ = H Ψ
∂t
這裡面我們只要把所有的complex number 全部改成矩陣 然後再將這些矩陣和
複數體裡面對應的東西連接上再做點小修改就好了
----------------------------------------------------------------------------
以下是對應
z=a+b i <==> Z=[ a b]
[-b a]
z1=a1+b1 i
z2=a2+b2 i [ a1 b1] [ a2 b2]
<==> Z1=[ ] Z2=[ ]
z1+z2=(a1+b2)+(b1+b2)i [-b1 a1] [-b2 a2]
_ [ a b] T [a -b]
z=a+bi z=a-bi <==> Z=[ ] Z =[ ]
[-b a] [b a]
z1=a1+b1 i
z2=a2+b2 i
[ a1 b1][ a2 b2]
z1*z2=(a1a2-b1b2)+(a1b2+b1a2)i <==>Z1*Z2=[ ][ ]
[-b1 a1][-b2 a2]
[ (a1a2-b1b2) (a1b2+b1a2)]
=[ ]
[-(a1b2+b1a2) (a1a2-b1b2)]
- T [a^2+b^2 0 ]
z*z=a^2+b^2 <==>Z*Z =[ ]
[ 0 a^2+b^2]
z=a+bi=Rexp(iθ) [ a b] [ 0 1]
R=√(a^2+b^2)θ=arctan(b/a)+π <==> Z=[ ]=R*exp([ ]*θ)
{0=<θ<2π,0=<R} [-b a] [-1 0]
很明顯地 複數體做得到的事 我用實矩陣也可以做得到
------------------------------------------------------------------------------
於是我們可以修改我們的薛丁格方程式
[ 0 1][Ψ1 Ψ2] [Ψ1 Ψ2]
h_bar[ ][ ]=H [ ]
[-1 0][-Ψ2 Ψ1] [-Ψ2 Ψ1]
+ [Ψ1 Ψ2] T [Ψ1 -Ψ2]
我們的Ψ 和Ψ 現在就改成 Ψ=[ ] Ψ =[ ]
[-Ψ2 Ψ1] [Ψ2 Ψ1]
於是你完全可以用實矩陣來代替
-----------------------------------------------------------------------------
現在就來修改量子力學裡的幾個公設(from wiki)
以下是Dirac所做的公設
1. 一個物理系統於時間點 t 的狀態可以由希爾伯特空間中的一個歸一
化向量 |Ψ(t)>來定義。這裡的希爾伯特空間指的是定義了內積的平方可積的
線性向量空間。
^
2. 每個可觀測量 A 可以通過狀態空間中的一個厄米算符 A 來表示,可觀測量
A 在狀態 |Ψ(t)>的期望值(即測量結果的平均值
^
)為 <Ψ(t)| A |Ψ(t)>。進一步的,對應於可觀測量的厄米算
符的所有本徵態構成希爾伯特空間中的正交歸一的完備函數系。任意一個態向量
都可以由該算符的本徵態展開。如果系統處於算符的本徵態上,對應的可觀測量
具有唯一確定的測量值,即該本徵態對應的本徵值。對於任意的態,觀測量的測
量值是各本徵值的帶權平均。量子力學中的測量是不可逆的,測量後系統處於該
測量值的一個特徵向量上。
3. 位置算符和動量算符之間滿足正則對易關係。由此對易關係可以確定動量算符的表
達式,而所有的其他算符都可以由位置算符和動量算符表出。由算符的對易式可
^ ^
導出不確定性原理:兩個可觀察量 A 和 B 之間的不確定性為
^ ^
|< [ A , B ] >|
ΔAΔB>=|-------------|
| 2i |
4. 狀態向量 |Ψ(t)>的動力學演化由薛丁格方程式表示:
∂ ^
i h_bar ----|Ψ(x,t)>=H(x,t)|Ψ(x,t)>
∂t
^
,在這裡哈密頓算符=H(x,t)通常對應於系統的總能量。
------------------------------------------------------------------------------
1. 一個物理系統於時間點 t 的狀態可以由希爾伯特空間中的一個歸一
|[ Ψ1(t) Ψ2(t)]
化矩陣向量 |Ψ(t)>=|[ ]>來定義。
|[-Ψ2(t) Ψ1(t)]
這裡的希爾伯特空間指的是定義了內積的平方可積的
線性向量空間。
[ Ψ1(t) Ψ2(t)]|[ Ψ1(t) -Ψ2(t)]
(這裡的內積應該要被想像成<Ψ(t)|Ψ(t)>=<[ ]|[ ]>
[-Ψ2(t) Ψ1(t)]|[ Ψ2(t) Ψ1(t)]
^
2. 每個可觀測量 A 可以通過狀態空間中的一個厄米算符 A 來表示,可觀測量
A 在狀態 |Ψ(t)>的期望值(即測量結果的平均值
^
)為 <Ψ(t)| A |Ψ(t)>。進一步的,對應於可觀測量的厄米算
符的所有本徵態構成希爾伯特空間中的正交歸一的完備函數系。任意一個態向量
都可以由該算符的本徵態展開。如果系統處於算符的本徵態上,對應的可觀測量
具有唯一確定的測量值,即該本徵態對應的本徵值。對於任意的態,觀測量的測
量值是各本徵值的帶權平均。量子力學中的測量是不可逆的,測量後系統處於該
測量值的一個特徵向量上。
3. 位置算符和動量算符之間滿足正則對易關係。由此對易關係可以確定動量算符的表
達式,而所有的其他算符都可以由位置算符和動量算符表出。由算符的對易式可
^ ^
導出不確定性原理:兩個可觀察量 A 和 B 之間的不確定性為
^ ^
|< [ A , B ] > [0 -1]|
ΔAΔB>=|------------- [ ]|
| 2 [1 0]|
4. 狀態向量 |Ψ(t)>的動力學演化由薛丁格方程式表示:
[0 1] ∂ ^
h_bar[ ] ----|Ψ(x,t)>=H(x,t)|Ψ(x,t)>
[-1 0] ∂t
^
,在這裡哈密頓算符=H(x,t)通常對應於系統的總能量。
-----------------------------------------------------------------------------
所以我們只要將所有的 C 數體的部分 通通換成 剛剛寫的矩陣就行了
但是現在問題來了
考慮我們考慮Dirac equation一類的方程式
μ
(iγ ∂ - m )Ψ(x,t)=0
μ
這裡面不只有i還有一堆矩陣...
就連我們電子的波函數也有4個分量
連我們的矩陣裡也有i
但沒關係!
我們還是可以修改的
原式=>
μ
(iγ ∂ - m )Ψ(x,t)=0
μ
0 [0 I2] i [ I2 σi]
γ =[ ] γ =[ ] 注意!這裡的σ矩陣裡面也有i!
[I2 0] [-σi I2 ]
[0 0 1 0] [0 0 0 1] [0 0 0 -i] [ 0 0 1 0]
0 [0 0 0 1] 1 [0 0 1 0] 2 [0 0 i 0] 3 [ 0 0 0-1]
γ =[1 0 0 0] γ=[0 -1 0 0] γ =[0-i 0 0] γ=[-1 0 0 0]
[0 1 0 0] [-1 0 0 0] [i 0 0 0] [ 0 1 0 0]
[ 0 1]
所以我們也要將γ矩陣裡的i全部換成[ ]
[-1 0]
0 1
γ = γ =
[[0 0] [0 0] [1 0] [0 0]][[0 0] [0 0] [0 0] [1 0]][[0 0] [0 0] [0 0] [0-1]]
[[0 0] [0 0] [0 1] [0 0]][[0 0] [0 0] [0 0] [0 1]][[0 0] [0 0] [0 0] [1 0]]
[ ][ ][ ]
[[0 0] [0 0] [0 0] [1 0]][[0 0] [0 0] [1 0] [0 0]][[0 0] [0 0] [0 1] [0 0]]
[[0 0] [0 0] [0 0] [0 1]][[0 0] [0 0] [0 1] [0 0]][[0 0] [0 0] [-10] [0 0]]
[ ][ ][ ]
[[1 0] [0 0] [0 0] [0 0]][[0 0] [-10] [0 0] [0 0]][[0 0] [0-1] [0 0] [0 0]]
[[0 1] [0 0] [0 0] [0 0]][[0 0] [0-1] [0 0] [0 0]][[0 0] [1 0] [0 0] [0 0]]
[ ][ ][ ]
[[0 0] [1 0] [0 0] [0 0]][[-10] [0 0] [0 0] [0 0]][[0 1] [0 0] [0 0] [0 0]]
[[0 0] [0 1] [0 0] [0 0]][[0-1] [0 0] [0 0] [0 0]][[-10] [0 0] [0 0] [0 0]]
[[0 0] [0 0] [1 0] [0 0]]
[[0 0] [0 0] [0 1] [0 0]]
[ ]
[[0 0] [0 0] [0 0] [-10]]
[[0 0] [0 0] [0 0] [0-1]] 3
[ ]=γ
[[1 0] [0 0] [0 0] [0 0]]
[[0 1] [0 0] [0 0] [0 0]]
[ ]
[[0 0] [-10] [0 0] [0 0]]
[[0 0] [0-1] [0 0] [0 0]]
打到這裡我就不想在打下去了
可見要完全不用到複數來建構一個的確是可以的
但是我們用複數可以省去相當多不必要的麻煩...
--
◆ From: 220.131.45.75
→
07/29 21:06,
07/29 21:06
推
07/29 21:53,
07/29 21:53
→
07/29 21:53,
07/29 21:53
推
07/29 22:03,
07/29 22:03
推
07/30 01:26,
07/30 01:26
--
※ 發信站: 批踢踢實業坊(ptt.cc)
◆ From: 140.113.68.211
→
11/14 06:08, , 1F
11/14 06:08, 1F
推
11/14 06:12, , 2F
11/14 06:12, 2F
→
11/14 06:13, , 3F
11/14 06:13, 3F
推
11/14 06:38, , 4F
11/14 06:38, 4F
→
11/14 06:39, , 5F
11/14 06:39, 5F
→
11/14 06:40, , 6F
11/14 06:40, 6F
→
11/14 06:40, , 7F
11/14 06:40, 7F
→
11/14 06:43, , 8F
11/14 06:43, 8F
→
11/14 06:44, , 9F
11/14 06:44, 9F
→
11/14 06:45, , 10F
11/14 06:45, 10F
→
11/14 06:56, , 11F
11/14 06:56, 11F
推
11/14 08:04, , 12F
11/14 08:04, 12F
→
11/14 08:13, , 13F
11/14 08:13, 13F
推
11/14 08:43, , 14F
11/14 08:43, 14F
→
11/14 08:44, , 15F
11/14 08:44, 15F
推
11/14 09:01, , 16F
11/14 09:01, 16F
→
11/14 09:04, , 17F
11/14 09:04, 17F
→
11/14 09:07, , 18F
11/14 09:07, 18F
→
11/14 09:08, , 19F
11/14 09:08, 19F
→
11/14 09:09, , 20F
11/14 09:09, 20F
→
11/14 09:39, , 21F
11/14 09:39, 21F
→
11/14 13:07, , 22F
11/14 13:07, 22F
推
11/14 13:24, , 23F
11/14 13:24, 23F
→
11/14 13:25, , 24F
11/14 13:25, 24F
→
11/14 13:26, , 25F
11/14 13:26, 25F
→
11/14 13:26, , 26F
11/14 13:26, 26F
→
11/14 13:26, , 27F
11/14 13:26, 27F
推
11/14 16:46, , 28F
11/14 16:46, 28F
推
02/06 14:19, , 29F
02/06 14:19, 29F
→
08/13 15:54, , 30F
08/13 15:54, 30F
→
09/17 13:55, , 31F
09/17 13:55, 31F
→
11/09 11:59, , 32F
11/09 11:59, 32F
→
01/02 14:35,
5年前
, 33F
01/02 14:35, 33F
→
07/06 22:37,
4年前
, 34F
07/06 22:37, 34F
討論串 (同標題文章)
以下文章回應了本文 (最舊先):
閒聊
2
20
閒聊
1
2
完整討論串 (本文為第 5 之 9 篇):
閒聊
24
57
閒聊
10
40
閒聊
2
5
閒聊
6
25
閒聊
8
34
閒聊
2
20
閒聊
6
24
閒聊
1
2
閒聊
1
4